彈頭有機(jī)玻璃片中的沖擊波到達(dá)待測(cè)材料表面并向靶中反射的時(shí)刻正是彈靶碰撞后靶板中的沖擊波到達(dá)第1層量計(jì)的時(shí)刻，即正對(duì)應(yīng)于測(cè)試波形的第1個(gè)起跳點(diǎn)，這樣，第1層量計(jì)輸出信號(hào)波形的第1個(gè)起跳點(diǎn)和第23個(gè)起跳點(diǎn)的時(shí)間間隔就簡(jiǎn)單地等于待測(cè)材料沖擊壓縮狀態(tài)的反射沖擊波在"倍靶板厚度的有機(jī)玻璃中傳播的時(shí)間。這兩個(gè)方面的好處不但使數(shù)據(jù)處理簡(jiǎn)單，更重要的是有效地抑制了電磁法測(cè)量中磁場(chǎng)非均勻性和磁感應(yīng)強(qiáng)度值不精確等帶來(lái)的誤差，增加了數(shù)據(jù)的獲取量和可靠性，有利于幾種處理方法的互相校正，這無(wú)疑是實(shí)驗(yàn)研究中所期望的。當(dāng)然，若彈頭上不加有機(jī)玻璃片或即使加了有機(jī)玻璃片，但對(duì)厚度不作要求，或者更嚴(yán)重地說(shuō)，若靶材的特性也是未知的，在理論上均可通過(guò)靶中的不同層面的波后粒子速度測(cè)量而換算出待測(cè)材料的沖擊壓縮狀態(tài)，但缺點(diǎn)是顯而易見(jiàn)的。
在我們進(jìn)行的水泥砂漿、方解石晶體和藍(lán)田花崗巖這種巖石類(lèi)材料動(dòng)力學(xué)特性實(shí)驗(yàn)研究中，采用正沖擊法研究了這%種材料的波結(jié)構(gòu)、傳播演化和衰減特性，但由于這種材料各有其特殊性，故我們結(jié)合正沖擊法實(shí)驗(yàn)進(jìn)行了許多反沖擊法實(shí)驗(yàn)，從而以較小的代價(jià)得到了所需的結(jié)果。高強(qiáng)度水泥砂漿的沖擊壓縮特性研究結(jié)果，還將另外發(fā)表這種高強(qiáng)度水泥砂漿的動(dòng)態(tài)本構(gòu)關(guān)系研究結(jié)果。有關(guān)方解石和花崗巖的動(dòng)力學(xué)特性研究結(jié)果也將另文發(fā)表。材料中的特殊性而采用反沖擊法進(jìn)行實(shí)驗(yàn)的測(cè)試波形做一簡(jiǎn)單對(duì)比和討論。